时入射光子和受照物质在该壳层发生光电效应的概率最大，入射光子照射物质时作用于原子的内壳层电子把全部

大壮/文大壮/编辑介绍了先前通过分析粒子在A45-209原子核（OMP）上的弹性散射和诱导反应建立的能量50 MeV的粒子光学模型势。已经证明，可以描述素数范围A ~ 60 内受激原子核的 发射。统计Hauser-Feshbach (HF) 和预平衡排放(PE) 模型描述使用一致的参数集，这些参数集先前已通过分析其他独立数据进行了验证。它还为天体物理学和聚变技术中关于辐射的发射和吸收的所谓势难题提供了替代解决方案。事实上，通过进一步考虑通过拾取直接反应（DR）在HF+PE 结果中添加 发射，可以得出上述结论。除了HF+PE 结果之外，55、57 和58fe 激发核在巨四极共振(GQR) 能量下的 发射截面测量也可归因于类似的GQR 分量。先前的 发射分析利用了Fe、Co、Cu 和Zn 核的(n，) 反应中低能态的最新数据；更多新数据也引起了类似的兴趣。

事实上，59Co 和镍稳定同位素中子诱发反应的 发射（高达20 MeV）也是早期系统研究的主题。使用OMP 描述中子引发反应中 粒子的发射，可以清晰地预测发生 粒子的概率，但明显高估了(n, ) 反应数据。特别是进一步的实验和理论进展，包括在更丰富的58,60ni 处注入中子，以及随后的研究指出了 发射洞察中仍然存在的问题。除了本研究感兴趣的发射之外，还应充分考虑竞争反应通道的所有可用数据，以避免粗模型参数的补偿效应。最近关于这一点的结论性评论表明，为了更好地适应感兴趣的单个反应通道而进行的简单或任意参数调整并不是唯一的，并且可能会影响相邻的反应通道。因此，我们强调它们可能不具有全局物理基础。适合选择。

使用与之前相同的核模型、代码和局部方法，获得了化合物和预平衡参数的以下计算。因此，对于典型的直接非弹性散射截面，如58,60ni 中子，当入射能量在2 至7 MeV 之间时，反应截面R 的范围分别为~1.5% 和~4% 至~4% 和~。增加到9%。然后当能量在25 MeV 左右时，分别略微下降至小于4% 和约7%。

表1 显示了本研究中涉及的所有原子核的后移费米气体(BSFG) 模型的低能级密度和核能级密度(NLD) 参数。 s波核子共振间距误差条极限的拟合也使用Dexp0数据来为拟合的参数提供极限。这些限制也用于HF 计算，以考虑NLD 对计算部分不确定性带的影响。表1 还显示了没有共振数据分布在拟合a 参数上的磁芯平均a 值的不确定性。与更准确的Dexp0 拟合相比，这些可能会给出更大的a 值，但它们在HF 计算中的使用会增加计算横截面的不确定性带。假设拟合Nd 中的额外不确定性会增加NLD 参数的不确定性，如表1 中第二对括号所示。对于某些内核，更好地选择拟合Nd 或同时可用的数据会导致此表中的NLD 参数与参考材料之间存在差异。但仍存在不确定性。

Koning 和Delaroche 中子OMP 以及54,56fe 核心都是额外分析的对象。因此，可以看出，表2所示的全局参数集中与能量相关的几何参数很好地代表了图1中1 MeV附近总中子截面T(E)的最小值。该解释似乎比入射能量约为2 MeV 及以上的现代耦合通道(CC) 分析提供的更好。同时，T(E)下降到1 MeV以下，这至少与CC计算结果相似。另一方面，s波和p波中子强度函数分别为S0和S1，势散射半径R'如下。 CC 计算结果相当于或改进。比较表2 所示的中子能量表明，它们在CC 分析中相差10 keV。除61Ni 外（图1c），几何参数的能量依赖性避免了中子能量在1 MeV 左右高估超过20%。这对于中子蒸发与激发复合核（CN）带电粒子发射之间的竞争有明显的影响，具有重要意义。

Koning 和Delaroche 对59Co 和低于约6 MeV 的质子诱发反应进行HF 分析的质子OMP 显示，低于(p, n) 反应有效阈值的(p, ) 数据被低估了50% 以上。 n) 4 MeV 左右的数据被高估了50% 以上（图2b）。事实上，质子OMP 完全将计算出的(p, ) 横截面限制在质子能量~ 2 MeV 以下，最接近R。对于能量高于3 MeV的(p,n)反应也是如此，成为主要反应通道，其截面也接近R。

化合物和预平衡结果下面介绍了使用上述一致参数集对Ni 稳定同位素的中子诱导反应的测量横截面进行的模型分析，特别关注最新数据。目的是确定 粒子OMP [1] 对 粒子发射的解释，或者最终可能需要进一步研究，同时识别所有竞争反应通道，以正确表征它。

58Ni(n,x) 反应最轻的稳定Ni 同位素的(n,p) 反应的大截面与半神奇核心54Fe[2] 相似，为质子OMP 提供了有用的检查报价。人们还应该注意到NLD 效应（图3a），它仅在事件能量高于约6 MeV 时存在。另一方面，由于(n，p)激发函数的宽平台，剩余的核58Ni和58Co分别在中子和质子发射通道中具有明显的NLD不确定性。由于幻数Z=28，它们的能级密度参数a的平均值很小，因此我们假设它们的不确定性仅与较大的值相关（表1）。因此，计算(n，p)激励函数和不确定性带的相应效果是相反的。在10 到12 MeV 之间，它们甚至大于10%，但在更高的能量下，PE 贡献会增加。然而，计算结果与现有数据的良好一致性支持了当前的方法，因为PE 横截面也取决于相关PLD 的值。

60Ni (n, x) 反应61,62,64ni (n, x) 反应直接反应和类似的gqr 过程(n, ) 反应较低能级的拾取效应也使用代码FRESCO 以DWBA 格式显示。决定了。上面，我们使用参考文献[2] 中概述的相同OMP 参数和方法。然而，对于与镍稳定同位素的（n，）反应，从拾取过程中测量没有发现粒子的角分布。因此，我们根据Glendening 给出的观察者质子对谱系数计算了拾取器(n, ) 截面。接下来，中子拾取过程的角分布分析产生在同一残余核中拾取的中子的谱系数（3He，）、（d，t）、（p，d），从而产生角动量传递。显然，这只能得出关于(n, ) 反应中拾取机制重要性的定性结论。

58Ni(n, )55Fe 反应拾取截面采用Zaman 等人对56Fe(3He, )55Fe 拾取反应分析获得的中子谱因子和与观察者对应的Glendening 谱因子。从1f7/2 子层转移的质子对。在这方面，我们考虑了具有众所周知的J 和转移轨道角动量的26 个激发态，其中激发能达到9.115 MeV。

结论之前通过分析粒子的弹性散射和诱导反应验证了光势，最后也验证了A~60核上核子诱导反应中的发射，58、60、61、62 、和64Ni 核离子诱导的 射线发射。使用相同的一致输入参数，额外考虑残余堆芯的可疑低能场景，并额外分析Ni稳定同位素的中子OMP和Co的质子OMP。同时，最初的独特粒子OMP再次被证明不适合Ni同位素的(n，)反应分析。尽管如此， 辐射还是专门考虑了高达10 MeV 的入射能量。

同时，通过考虑所有竞争反应通道及其可用数据，进一步支持一致的参数集。此外，本文还考虑了辐射截面计算结果对其他反应通道关键参数的敏感性，以最终证明粒子势在数据计算中起主要作用的入射能量。（最终在水平上）核子发射数据）。最近在相当低的中子能量下的数据的优势是至关重要的。另一方面，需要更准确的平均横波核子共振间距数据来提高计算截面的精度。我们再次发现，需要适当考虑额外的反应通道才能实现超出统计预测的 发射截面。然而，即使对于研究最多的58Ni 堆芯，(n, ) 拾取截面也只能通过使用与(3He, ) 拾取反应相对应的中子空穴态谱数据来评估。事实上，在60Ni 的情况下，激发态要少得多或没有，类似的数据只能用于定性估计，但66,64ni 目标核心的剥离（d，p）反应分析中获得的粒子需要使用状态。相反，光谱因素。因此，对于Fe 核，目前发现DR 拾取贡献仅为6% 左右，这与64Ni 上质子的拾取贡献高出4 倍不同。

然而，在Ni 激发核的GQR 能量上需要类似的贡献，以充分解释在这些能量下测量的 发射截面。由于同位素对(n, ) 反应截面的影响，这个问题在64Ni 靶芯中尤为明显。另一方面，由于此时添加的相应高斯分布的宽度远小于系统的“最优”值，因此我们可以将这些分量称为gqr分量。进一步的类似分析也可以阐明我们对这些专门过程的理解。